“诺里斯·布拉德伯里设计出来的定态次的临界状态模型是一种弱场近似，在Φ（r，t）缓慢变化的区域才能起到很好的描述效果。”
“但你看这三份数据，分别是毛熊、海对面和咱们自己的实验结果。”
“这些结果表明，源……也就是s（r，t）与中子通量密度Φ（r，t）会发生非线性的相互作用。”
“另外在源附近很近的区域，还有如控制棒附近这样Φ（r，t）剧烈变化的区域，Φ的变化是本质非线性的！”
“也就是说……海对面的那位诺里斯·布拉德伯里用了一个线性方程，去描述了一个非线性的情况！”
“权威……出错了！”
第587章 提前问世的非线性中子运输方程
“？？？？”
密室内。
听到华云嘴中说出的这番话。
陆光达被称为‘娃娃博士’的白净圆脸上，很是突兀的出现了一个懵逼的表情：
o.o？
什么？
中子运输方程是非线性的？
这怎么可能？
要知道。
中子运输方程的现象实质，就是对慢化＋扩散的求导。
慢化过程可以用能降的方式进行描述。
扩散的过程则是引入了流密度——这两个概念此前都提及过。
扩散过程是大规模的热中子在反应堆中自由扩散，参与裂变反应，维持核反应堆的运行。
这是核裂变中最核心最为关键，同时也是比较复杂的研究对象。
但归根结底。
所谓的扩散过程，还是属于一种中子分布情况随着核反应的进行而发生的演化。
与此同时。
上头已经定义出了中子通量密度Φ的概念，也就是流密度。
中子密度的变化显然分为三部分：
首先，源来产生中子。
其次，中子被吸收消耗用于裂变。
最后，中子泄露出体系。
这里可以把源记为s（r，t），泄露以一个散度来表示▽·j（r，t），其中j（r，t）是中子离开体系的流密度。
核反应率如上r=ΣaΦ。
如果以n表示中子密度，便有一个连续性方程出现了：
an（r，t）at=s（r，t）－ΣaΦ（r，t）－▽·j（r，t）
同时中子流进流出体系是靠分布驱动的，也就是梯度决定的。
j（r，t）=－d▽Φ（r，t）。
其中d=λs／3是系数，称为扩散系数。
从这里不难看出。
中子运输方程显然是个线性的偏微分方程……等等！
想到这里。
陆光达忽然意识到了什么，整个人猛然看向了二组组长华云：
“老华，你的意思是……中子运输方程，其实存在一个类似非线性薛定谔方程的情况？”
华云用力点了点头：
“没错。”
说起薛定谔的大名，大家想必都不算陌生——营销号口中薛仁贵的后代，知名的虐猫狂人。
而这位大佬的诸多事迹中，薛定谔方程显然是一个重点。
他是薛定谔亲自提出的量子力学中的一个基本方程，也是量子力学的一个基本假定。
在徐云穿越来的后世。
很多人将其视为现代物理学中最重要的方程，甚至没有之一。